На які частки розпадається нейтрон. Нейтрони розпадаються з випромінюванням фотонів. Квантові пульсації та зв'язок «на дефекті мас»

Рідкісні канали розпаду

Даний канал розпаду реалізується з ймовірністю 0,32±0,16%. Цей результат поки що очікує на підтвердження іншими групами дослідників. Спектр гамма-квантів повинен лежати в діапазоні від 0 до 782 кев і залежати від енергії (у першому наближенні) як E −1 . З фізичної точки зору, цей процес являє собою гальмівне випромінювання електрона, що утворюється.

Повинен існувати також канал розпаду вільного нейтрону у зв'язаний стан - атом водню

Однак з експериментів відомо лише, що ймовірність такого розпаду менше 3% (парціальний час життя цим каналом перевищує 3 · 10 4 с). Теоретично очікувана ймовірність розпаду пов'язаний стан по відношенню до повної ймовірності розпаду дорівнює 3,92 · 10 -6 . Пов'язаний електрон для виконання закону збереження кутового моменту повинен виникати в S-Стан(з нульовим орбітальним моментом), у тому числі з ймовірністю ≈84 % - в основному стані, і 16 % - в одному зі збуджених S-станіватома водню.

Див. також

Примітки

Література

• Б. Г. Єрозолімський (1975). "Бета-розпад нейтрону". Успіхи фізичних наук 116 (1): 145–164.

Wikimedia Foundation. 2010 .

Дивитись що таке "Бета-розпад нейтрона" в інших словниках:

Діаграма Фейнмана для бета розпаду нейтрону на протон, електрон та електронне антинейтрино за участю віртуального важкого W бозону

Цей термін має й інші значення, див. Бета. Ядерна фізика … Вікіпедія

- (b розпад). мимовільні (спонтанні) перетворення нейтрону n в протон р і протону в нейтрон всередині ат. ядра (а також перетворення на протон вільного нейтрона), що супроводжуються випромінюванням ел на е або позитрона е+ та електронних антинейтрино… Фізична енциклопедія

Мимовільні перетворення нейтрону в протон і протона в нейтрон всередині атомного ядра, а також перетворення вільного нейтрону в протон, що супроводжується випромінюванням електрона або позитрона і нейтрино або антинейтрино. подвійний бета розпад. Терміни атомної енергетики

Бета розпад, радіоактивні перетворення атомних ядер, у процесі до рьхх ядра випускають електрони і антинейтрино (бета розпад) чи позитрони і нейтрино (бета+ распад). Вилітають при Би. електрони та позитрони носять загальне назв. бета частинок. При… … Великий енциклопедичний політехнічний словник

Мимовільне перетворення ядер, що супроводжується випромінюванням (або поглинанням) електрона та антинейтрино або позитрона та нейтрино. Відомі типи бета розпаду: електронний розпад (перетворення нейтрона на протон), позитронний розпад (протона на…). Великий Енциклопедичний словник

Бета-розпад- (β розпад) радіоактивні перетворення атомних ядер, у яких ядра випускають електрони і антинейтрино (β розпад) чи позитрони і нейтрино (β+ розпад). Вилітають при Би. електрони та позитрони носять загальну назву бета частинок (β частинок). Російська енциклопедія з охорони праці

- β розпад, радіоактивний розпад атомного ядра, що супроводжується вильотом з ядра електрона чи позитрону. Цей процес обумовлений мимовільним перетворенням одного з нуклонів ядра на нуклон іншого роду, а саме: перетворенням або… Велика Радянська Енциклопедія

- ((бета расп()а()д)) а; м. Фіз. Радіоактивне перетворення атомного ядра, у якому випромінюються електрон і антинейтрино, чи позитрон і нейтрино. * * * бета розпад (β розпад), мимовільне перетворення ядер, що супроводжується випромінюванням (або… … Енциклопедичний словник

- (У розпад), мимовільне перетворення атомних ядер, що супроводжується випромінюванням (або поглинанням) електрона та антинейтрино або позитрона та нейтрино. Відомі типи Би. р.: електронний розпад (перетворення нейтрону в протон), позитронний розпад. Природознавство. Енциклопедичний словник

Книги

• Про проблеми випромінювання та речовини у фізиці. Критичний аналіз існуючих теорій: метафізичність квантової механіки та ілюзорність квантової теорії поля. Альтернатива - модель мерехтливих частинок, Петров Ю.І.. Книга присвячена аналізу проблем єдності та протистояння понять "хвиля" та "частка". У пошуках вирішення цих проблем ретельно аналізувалися математичні основи фундаментальних...

. Час життя вільного нейтрону становить 880,1 ± 1,1 секунди (що відповідає періоду напіврозпаду 611 ± 0,8 с). Прецизійні вимірювання параметрів бета-розпаду нейтрону (час життя, кутові кореляції між імпульсами частинок та спином нейтрона) мають важливе значення для визначення властивостей слабкої взаємодії.

Бета-розпад нейтрона був передбачений Фредеріком Жоліо-Кюрі і відкритий - незалежно А. Снеллом, Дж. Робсоном і П. Є. Співаком.

Рідкісні канали розпаду

Крім розпаду нейтрону з утворенням протона, електрона та електронного антинейтрино, повинен відбуватися також більш рідкісний процес з випромінюванням додаткового гамма-кванту - радіативний (тобто супроводжується електромагнітним випромінюванням) бета-розпад нейтрону:

0 1 n → 1 1 p + e − + ν e + γ . (\displaystyle ()_(0)^(1)n\to ()_(1)^(1)p+e^(-)+(\bar (\nu ))_(e)+\gamma . )

Теорія передбачає, що спектр гамма-квантів, що випромінюються при радіативному розпаді нейтрону, повинен лежати в діапазоні від 0 до 782 кеВ і залежати від енергії (у першому наближенні) як E −1 . З фізичної точки зору, цей процес являє собою гальмівне випромінювання електрона, що утворюється (і в меншій мірі - протона).

У 2005 році цей раніше передбачений процес було виявлено експериментально. Вимірювання у цій роботі показали, що радіативний канал розпаду реалізується з ймовірністю 0,32 ± 0,16 % при енергії гамма-кванту Eγ > 35 кеВ. Цей результат згодом був підтверджений та значно уточнений рядом інших експериментальних груп; зокрема, колаборація RDK II встановила, що ймовірність розпаду з вильотом гамма-кванту становить (0,335 ± 0,005 stat ± 0,015 syst) %при Eγ > 14 кеВі (0,582 ± 0,023 stat ± 0,062 syst) %при 0,4 кеВ< E γ < 14 кэВ . Це збігається в межах помилок з теоретичними пророкуваннями (відповідно 0,308% та 0,515%).

Повинен існувати також канал розпаду вільного нейтрону у зв'язаний стан - атом водню (1 1 p + e − = 1 H) : (\displaystyle (()_(1)^(1)p+e^(-)=()^(1)\mathrm (H)):)

0 1 n → 1 H + ν e . (\displaystyle ()_(0)^(1)n\to ()^(1)\mathrm (H) +(\bar (\nu ))_(e).)

Однак з експериментів відомо лише, що ймовірність такого розпаду менше 3% (парціальний час життя цим каналом перевищує 3⋅10 4 с ) . Теоретично очікувана ймовірність розпаду у пов'язаний стан по відношенню до повної ймовірності розпаду дорівнює 3,92⋅10 -6 . Пов'язаний електрон для виконання закону збереження кутового моменту повинен виникати в S-Стан(з нульовим орбітальним моментом), у тому числі з ймовірністю ≈84 % - в основному стані, і 16 % - в одному зі збуджених S-станіватома водню. При розпаді в атом водню майже вся енергія розпаду, 782,33305 кев (за винятком дуже малої кінетичної енергії атома віддачі) уноситься електронним антинейтрино.

Див. також

Примітки

1. J. Beringer та ін. (Particle Data Group), Phys. Rev. D86, 010001 (2012) http://pdg.lbl.gov/2012/tables/rpp2012-sum-baryons.pdf
2. Bales M. J. та інші. (RDK II Collaboration). Precision Measurement of the Radiative β Decay of the Free Neutron (англ.) // Physical Review Letters . - 2016. - 14 June (vol. 116, no. 24). - P. 242501. - ISSN 0031-9007. - DOI: 10.1103/PhysRevLett.116.242501. - arXiv: 1603.00243.[виправити]
3. Хафізов Р. U., Severijns N., Zimmer O., Wirth H.-F., Rich D., Tolokonnikov S. V., Solovei V. A., Kolhidashvili M. R. Observation of the neutron radioactive decay // Journal of Experimental and Theoretical Physics Letters. – 2006. – Vol. 83. - P. 366. - ISSN 0021-3640. - DOI: 10.1134/S0021364006080145. - arXiv :nucl-ex/0512001 .[виправити]
4. Green K., Thompson D.Відповідь про neutron до hydrogen атом / // Journal of Physics G: Nuclear and Particle Physics. - 1990. - Т. 16, вип. 4 . - С. L75-L76. - DOI: 10.1088/0954-3899/16/4/001.
5. Faber M., Ivanov A. N., Ivanova V. A., Marton J., Pitschmann M., Serebrov A. P., Троїтська N. I., Wellenzohn M. Continuum-state and bound-state β − -decay rates of the neutron (англ.) // Physical Review C. - 2009. - 9 September (vol. 80, no. 3). - P. 035503. - ISSN 0556-2813. - DOI: 10.1103/PhysRevC.80.035503. - arXiv: 0906.0959.[виправити]
6. Dubbers D. Schmidt M. G.Неутрон і його роль в космології і статтях фізичних (англ.) // Reviews of Modern Physics. – 2011. – Vol. 83 . - P. 1111-1171. -

Експериментально виявлено новий тип розпаду нейтрону – радіаційний бета-розпад. Це відкриття стало можливо завдяки розвитку детекторів частинок низької енергії.

Життя більшості відомих на сьогодні елементарних частинок яскраве та швидкоплинне. Народившись у реакції зіткнення протонів чи електронів разом із різноманітними побратимами, вони встигають пролетіти мікроскопічну відстань і відразу розпадаються інші частки. Кінцеві стани їхнього розпаду (як кажуть фізики, канали розпаду) можуть бути найрізноманітніші; головне - щоб не порушилися фундаментальні закони фізики (закони збереження заряду, енергії тощо). У деяких частинок таких каналів розпаду відомо вже понад сто.

Лише невелика кількість частинок живе досить довго, щоб вступити, скажімо так, у безпосередній контакт із навколишнім світом. За час свого життя вони встигають пролетіти суттєву дистанцію: сантиметри, метри, і зовсім рідко — кілометри, але й вони, за людськими мірками, розпадаються дуже швидко — за якісь частки секунди.

І ось, після більш ніж півстолітньої історії вивчення цієї частки, фізики, схоже, змогли виявити другий тип розпаду нейтрону. У препринті російсько-бельгійсько-німецької групи дослідників nucl-ex/0512001 повідомляється про успішне спостереження радіаційного бета-розпадунейтрону, тобто його розпаду на протон, електрон, антинейтрино та фотон. Зареєструвати такий розпад вдалося за допомогою техніки потрійного збігу: одночасного вильоту електрона та фотона та вимірювання імпульсу віддачі, що отримується протоном.

Загалом кажучи, для теоретиків це відкриття не є сюрпризом. Відомо, що у всіх типах реакцій із зарядженими частинками (а протон та електрон електрично заряджені) можуть вилітати і фотони, «на навантаження» до інших частинок. Однак спостереження цього розпаду у разі нейтрону виявилося дуже складним з технічного погляду завданням. Адже всі частинки, що вилітають, мають дуже невеликі енергії, і тому їх важко «вловити» детекторами.

Попередня спроба тієї ж групи в 2002 році знайти цей розпад закінчилася невдачею: точності реєструючої апаратури не вистачало для його виявлення. Зараз же, після апгрейду детекторів і поліпшення процедури обробки даних, дослідники виявили, що в середньому в одному з трьохсот випадків вільні нейтрони воліють розпадатися з випромінюванням фотона.

Точність проведеного експерименту поки невелика, і може статися (хоча ймовірність цього мала), що весь виявлений "сигнал" - це лише результат випадкового накладання фонових процесів. Однак автори зауважують, що можливе подальше вдосконалення методики, яке дозволить досягти 10-відсоткової точності вимірювання ймовірності цього розпаду.

• Переклад

Факт, що ставить у глухий кут багатьох з тих, хто вперше вивчає природу звичайної матерії - те, що в ядрі будь-якого атома важче водню містяться як протони, так і нейтрони, але при цьому нейтрони розпадаються (дезінтегруються в інші частинки) в середньому за 15 хвилин! Як можуть ядра вуглецю, кисню, азоту, кремнію бути настільки стабільними, якщо нейтрони, з яких вони складаються, не можуть виживати самі по собі?

Відповідь на це питання виявляється дуже простою після того, як ви зрозумієте, як працює енергія: це чиста бухгалтерія. Але зрозуміти енергію зовсім непросто. Для початку потрібно прочитати. До цього необхідно ознайомитися з . Ці концепції потрібно подавати перед тим, як зрозуміти відповідь на це запитання.

Якщо ви прочитали статтю про енергію взаємодії, ви знаєте, що атом водню складається з протона і електрона, які через негативну енергію зв'язку не здатні втекти один від одного – вони замкнені всередині атома. Негативна енергія зв'язку походить із негативної енергії взаємодії, частково збалансованою позитивною енергією руху електрона (і трохи протона). Енергія взаємодії походить із впливу електрона на електричне поле поблизу протона (і навпаки).

У цій статті я поясню, чому нейтрон стабільний у наступному простоті ядрі атома: дейтроні, ядрі «важкого водню» або «дейтерію». Дейтрон складається з одного нейтрону та одного протону – в принципі просто, і не надто відрізняється від атома водню з одним електроном та одним протоном. Зрозумівши, чому нейтрон стабільний у дейтроні, ви зрозумієте основний принцип, яким нейтрони можуть бути стабільні всередині всіх стабільних ядер. Суть у наступному: енергія взаємодії протонів і нейтронів негативна, і досить велика, тому в деяких ядрах розпад нейтрону привів би до зростання енергії системи (що складається з залишків ядра після його розпаду та всіх випущених при розпаді частинок), що порушило б закон збереження енергії. Оскільки енергія має зберігатись, розпад неможливий.

Не описуватиму взаємодію нейтрону з протоном, оскільки за це відповідає сильна взаємодія, набагато складніша, ніж електрична (і магнітна) взаємодії між протоном і електроном, що становлять атом водню. Частково ця складність пояснюється складовим характером взаємодії – це трохи схоже на те, як електромагнітна взаємодія може пов'язувати два атоми водню в молекулу водню, хоча обидва атоми є електрично нейтральними. Але деякі важливі деталі ця аналогія не охоплює. Ядерна фізика – це окрема тема.

Мал. 1

На щастя, нам ці труднощі не потрібні. Нам потрібно знати, що ці сили створюють негативну енергію взаємодії для системи з протона, нейтрону та різних складних полів, що дозволяють їм впливати одна на одну. В результаті виходить стабільний дейтрон. Як атом водню неспроможна раптово розпастися на електрон і протон, дейтрон неспроможна раптово розпастися на нейтрон і протон.

Не означає, що дейтрон чи атом водню не можна знищити. Можна «іонізувати» атом водню (вибити електрон у протона), якщо додати зовнішню енергію – у вигляді, скажімо, досить енергійного фотона. Той самий метод можна використовувати для розбивання дейтерію та вибивання нейтрону у протона. Але енергію для цього потрібно отримати поза системою; ні водень, ні дейтрон самостійно розпадатися не будуть.

Нейтрон може розпадатися

Давайте згадаємо необхідну (але не достатню) умову для розпаду об'єкта – маса початкового об'єкта має перевищувати суму мас об'єктів, куди він розпадається. Звідки береться ця умова? Із закону збереження енергії. Незабаром ми побачимо, як і чому (як завжди, під масою я розумію «масу спокою»).

Мал. 2

Перевіримо, що ця умова виконується для нейтрона, який може розпадатися на протон, електрон та електронне антинейтрино. Розпад показано на рис 2; нейтрон спонтанно перетворюється на ці три частинки. Нейтрон і протон насправді більший за розміром, ніж електрон та антинейтрино – хоча малюнок все одно зроблений не в масштабі. Діаметр нейтрону або протону становить приблизно одну мільярдну трильйонну частку метра (у 100 000 разів менше атома), а про діаметр електрона чи нейтрино відомо, що він як мінімум ще в 1000 разів менший за це.

На рис. 3 зображено енергетичну бухгалтерію (див. рис. 1). До розпаду нейтрону енергія усієї системи дорівнює енергії маси (E = mc 2) нейтрону. Маса нейтрону дорівнює 0,939565… ГеВ/c2.

Багатокрапка говорить про те, що це не точне значення, але поки що нам не потрібна велика точність. Отже, енергія маси нейтрону

0,939565… ГеВ/c 2

Після розпаду нейтрону якою буде енергія всієї системи? Оскільки енергія зберігається, а ззовні енергії не надходило, то енергія системи дорівнюватиме тому ж самому - 0,939565 ... ГеВ!

Але як вона розподілиться?

По-перше, ми не матимемо енергії взаємодії. Не очевидно, але дуже важливо. Коли протон, електрон і антинейтрино розлітаються, енергія їхньої взаємодії стає дуже малою.

По-друге, кожна з частинок має енергію маси. Скільки її там?
Енергія маси протона - 0,938272 ... ГеВ.
Енергія маси електрона - 0,000511 ... ГеВ.
Енергію маси антинейтрино можна знехтувати, настільки вона мала.

І це добре, оскільки маса нейтрино нам поки що невідомо. Ми знаємо, що вона принаймні набагато менше, ніж 0,000001 ГеВ.

Підсумкова маса-енергія виходить рівною

(0,938272 ... + 0,000511 ... + 0,000000 ...) ГеВ = 0,938783 ... ГеВ

Що менше енергії маси нейтрону, з якої ми почали, на 0,000782… ГеВ. Поки що ми не бачимо, як вона зберігається. Енергія маси нейтрона в повному обсязі перетворилася на енергію маси протона, електрона і нейтрино. Надлишки енергії на рис. 3 показано жовтим.

Мал. 3

Різницю можна заповнити за допомогою енергії руху. Вона завжди позитивна. Нам потрібно лише розподілити зайві 0,000782… ГеВ між рухами частинок так, щоб зберігався імпульс системи (повірте мені, це можливо). Тоді енергія буде збережена, оскільки енергія маси нейтрону перетворилася на енергію маси та енергію руху протона, електрона та нейтрино.

Я не вказав точну кількість енергії руху, що відійшов протону, електрону і нейтрино, оскільки в кожному з випадків розпаду нейтрону енергія розподілятиметься по-різному просто випадковим чином (така квантова механіка). Тільки загальна енергія руху буде завжди однією і тією ж, 0,000782 ... ГеВ.

Дейтрон стабільний

Повернемося до дейтрона. Загальна енергія дейтрона, як і в атома водню, складається з позитивної енергії маси двох його складових (протону і нейтрону), позитивної енергії руху двох складових, і негативної енергії взаємодії, що з лишком покриває енергію руху. Більш того, як і для будь-якої частинки або системи, маса дейтрона буде рівною його загальної енергії (точніше – загальної енергії, яку ви вимірюєте, коли він не рухається щодо вас), поділеної на 2, квадрат швидкості світла. Відповідно, якщо дейтрон щодо вас спочиває, на основі його виміряної маси, що дорівнює 1,875612… ГеВ/с 2 можна сказати, що його енергія дорівнює

Енергія маси дейтрона = 1,875612 ... ГеВ =
Енергія маси протону + енергія маси нейтрону,
Енергія руху протона + енергія руху нейтрону,
Енергія взаємодії (негативна, і більше за модулем, ніж енергія руху).

< энергия массы протона + энергия массы нейтрона

0,938272 ... ГеВ + 0,939565 ... ГеВ = 1,877837 ... ГеВ

Тому енергія зв'язку дейтрону дорівнює

1,875612 ... ГеВ - 1,877837 ... ГеВ = -0,002225 ... ГеВ

Мал. 4

Негативна енергія зв'язку означає, як і у випадку з атомом водню, що дейтрон не може просто розвалитися на нейтрон і протон, як показано на рис. 4. Це порушило б збереження енергії, що стверджує, що частка, що розпадається, повинна бути більш масивною, ніж частинки, на які вона розпадається. Як показано на рис. 5, енергію не збережеш. У нейтрону і протона більше енергії маси, ніж у дейтрона, і немає жодного джерела негативної енергії, здатного погасити дефіцит енергії, оскільки енергії взаємодії між далеко рознесеним протоном і нейтроном немає, а енергія руху негативної не буває. Це означає, що на рис. 4 статися неспроможна.

Мал. 5

Нейтрон усередині дейтрона не може розпатися

Залишився один крок, і він порівняно з попередніми досить простий. Питання наступне: чому нейтрон не може розпадатися всередині дейтрона?

Допустимо, він розпався: що залишиться? Тоді у нас буде два протони, електрон та антинейтрино; див. рис. 6. Два протони відштовхуються – вони мають позитивний електричний заряд, і електрична сила розштовхує їх. Сильна ядерна взаємодія, яка намагається притягнути їх разом, не така сильна, як у нейтрона з протоном, і сумарна дія двох сил буде відштовхує. В результаті ця взаємодія розштовхуватиме протони. А електрон та антинейтрино тим часом також залишать місце дії.

Мал. 6

Коли всі чотири частинки будуть далеко одна від одної (як грубо показано на рис. 6, але уявіть, що вони розлетілися ще далі), не буде жодної значної енергії взаємодії між ними. Енергія системи складатиметься лише із суми енергій мас частинок та енергій руху. Оскільки енергія руху завжди позитивна, мінімальна енергія, яку зможуть мати частинки, дорівнює сумі їх енергій мас. Але ця енергія більша, ніж енергія маси дейтрона (рис. 7)! Навіть енергія маси двох протонів, 1,876544 ... ГеВ вже більше енергії маси дейтрона. А додаткові 0,000511 ГеВ лише сиплють сіль на рану.

Тому нейтрон усередині дейтрона не може розпастися; енергія взаємодії, що утримує дейтрон, тягне його масу вниз - досить низько для того, щоб розпад нейтрону всередині дейтрону порушував збереження енергії!

Мал. 7

Інші атомні ядра

І так відбувається з усіма стабільними ядрами у природі. Але не треба думати, що завжди, коли ви комбінуєте нейтрони та протони, в результаті виходить стабільне ядро! Стабільні ядра дуже рідкісні.

Якщо ви візьмете Z протонів і N нейтронів і спробуєте зробити з них ядро, то для більшості варіантів Z і N у вас нічого не вийде. Більшість таких ядер миттєво розпадуться, вони взагалі не сформуються. Грубо кажучи, сила тяжіння між Z протонами і N нейтронами найсильніше тоді, коли Z приблизно дорівнює N. З іншого боку, протони відштовхуються один від одного через електромагнітну взаємодію. Ця сила збільшується зі збільшенням Z. Змагання цих двох ефектів передбачає, що ядро ​​швидше за все буде стабільним, коли Z трохи менше N; і що більше Z і N, то більше має бути різниця між Z і N. Це видно на рис. 8. Стабільні лише ядра, відзначені чорним; вони у тому, що поетично називають «долиною стабільності».

А що за ядра, позначені кольором? Виявляється, що існує досить багато ядер, які таки розпадаються, але можуть жити досить довго. Часто ми називаємо такі об'єкти «нестабільними», а ті, що живуть досить довго – «метастабільними». Використання слів залежить від контексту. Нейтрон живе 15 хвилин. Є ядра, що живуть кілька мілісекунд, днів, десятиліть, тисячоліть і навіть мільярдів років. Ці ядра ми називаємо радіоактивними; це небезпечні наслідки випадків за участю радіації чи зброї, та інструменти, що використовуються у детекторах диму та для боротьби з раком, серед іншого.

Є купа способів, якими ці ядра можуть розпастись, але деякі з них розпадаються, перетворюючи нейтрон на протон усередині ядра. Ми знаємо про це щодо збільшення заряду ядра і з того, що з нього вилітає електрон разом з антинейтрино. Інші навіть можуть розпадатися, перетворюючи протон на нейтрон! Ми знаємо про це, тому що заряд ядра зменшується і з нього вилітає позитрон (антиелектрон). Підрахунками того, скільки зможе прожити певне ядро ​​і як воно розпадеться, займається дуже складна ядерна фізика - тут курс по ній я не даватиму (та я і не експерт).

Мал. 8

Досить сказати, що негативна енергія взаємодії частинок, скомбінована зі збереженням енергії, може змінювати всю гру, унеможливлюючи певні процеси, можливі у звичайних умовах – і навпаки.

А.А.Гришаєв, незалежний дослідник

Вступ.

Проблема маси нейтрона – це кричуща проблема у фізиці. Розпад нейтрону свідчить у тому, що будова нейтрону забезпечується за допомогою дефекту мас. Дійсно, продуктами розпаду нейтрону є протон і електрон (і, як вважають, ще антинейтрино, маса якого дуже мала). Маса ж вільного нейтрона, як вважають, більша за масу вільного протона на 2.5 маси електрона . Виходить, що маса нейтрона на півтори маси електрона більша за суму мас стабільних продуктів свого розпаду. Тоді, за традиційною логікою, нейтрон має бути дуже нестабільним об'єктом. І якщо, для пояснення тривалого існування нейтронів в атомних ядрах, можна припустити дію якого-небудь стабілізуючого механізму, то вільний нейтрон повинен розпадатися за час, який можна порівняти з характерними ядерними часами – тобто, за практичними мірками, миттєво. Тим часом виміри середнього часу життя нейтронів, що вилітають з атомних котлів, дають величину близько 12 хв (див., наприклад, ).

Безглуздість даної ситуації може бути усунена лише досить радикальним чином: наприклад, ми виявимо, що маса нейтрона була визначена некоректно - або усвідомлюємо, як структура з пари елементарних частинок може утримуватися завдяки дефекту мас, а, навпаки, приросту. У цій статті викладаємо уявлення, в яких реалізувалися обидві названі можливості. Відповідно до цих уявлень, маса нейтрона перевищує суму мас протона і електрона половину маси електрона, тобто. маса нейтрону на одну масу електрона менша від прийнятого значення. При цьому компоненти, пов'язані в нейтроні, утримуються завдяки описуваному нижче механізму, наслідком роботи якого є саме приріст мас, що дорівнює половині маси електрона.

Запропонований підхід не лише усуває проблему «маса-стабільність нейтрона», а й прояснює, зокрема, походження антипротонів, а також відкриває перспективи для побудови простої універсальної моделі ядерних сил.

Ненадійність прийнятого значення маси нейтрону.

Фундаментальним способом знаходження мас мікрочастинок є вимір їх питомого заряду, тобто. відношення заряду до маси, за допомогою мас-спектрометрів (див., наприклад, ). Маса нейтральної частки не може бути знайдена у такий спосіб.

Відкривач нейтрона Чедвік усунув проблеми із законами збереження енергії-імпульсу для випадку проникаючого випромінювання, що виникає під час бомбардування берилію. a-частинками – припустивши, що це випромінювання є не високоенергійними g-квантами, як вважалося раніше, а потоком нейтральних частинок з масами, близькими до маси протона (див., наприклад, ). Це припущення Чедвік підкріпив розрахунком, заснованому на зіставленні максимальних швидкостей віддачі, які повідомляють атоми водню та азоту нейтронами при лобовому зіткненні. Цей розрахунок дав для нейтрона масу 1.15 (значення мас ми наводимо в одиницях кисневої шкали, що використовувалася до 1961 р. - по відношенню до О 16). Значне перевищення цією величиною маси протона, 1.00768 (при масі електрона 0.00055), було пов'язано, як вважають, зі значними, 10-відсотковими, похибками вимірювання швидкостей віддачі; цей перший результат Чедвіка говорив лише про те, що маси нейтрону та протона близькі один до одного.

Точніші обчислення маси нейтрону виконувались через енергетичні баланси ядерних реакцій. Так, Чедвік проаналізував реакцію випромінювання нейтронів бором під час його бомбардування. a-частинками:

B 11 + He 4 ® N 14 + n 1 .

При цьому до енергетичного балансу були включені маси всіх чотирьох учасників, а також кінетичні енергії a-частки, атома азоту та нейтрону - результуюча маса нейтрону склала 1.0067, що менше (!) Маси протона. Ще менше значення, 1.0063, набули автори , на основі аналізу реакції розпаду на a-частки ядер літію при бомбардуванні їх дейтронами:

Li 7 + H 2 ® 2He 4 + n 1 .

Максимальне значення маси нейтрона, отримане через енергетичні баланси, склало, судячи з зведення результатів в , 1.0090, причому довірчі інтервали у мінімального і максимального значень далеко не перекривалися. Це було зумовлено, з погляду, двома методологічними помилками. По-перше, до енергетичного балансу включалися як маси частинок, так і їх кінетичні енергії. На наш погляд, такий підхід некоректний, оскільки кінетична енергія не є «доважкою» до маси: згідно з принципом автономних перетворень енергії наявність у частинки кінетичної енергії означає, що її маса зменшена на еквівалентну величину. Облік кінетичної енергії додаванням її до маси частки був, на наш погляд, однією з головних причин систематичних розбіжностей між значеннями мас ізотопів, отриманими в мас-спектроскопії і через баланси енергії ядерних перетворень. По-друге, не бралося до уваги, що проміжне або кінцеве ядро ​​могло при своєму формуванні опинитися в збудженомустані і, відповідно, випромінювати g-квант – тоді енергетичний баланс був би неповним, оскільки значення мас елементів, що використовувалися, були отримані для основнихстанів їх ядер.

Обидва ці джерела помилок відсутні у способі знаходження маси нейтрону через вимірювання енергії зв'язку дейтрону – при відомих масах атома водню та дейтерію (1.0078 та 2.0136 відповідно). Про енергію зв'язку тут можна судити, знаючи енергію g-Кванта, що викликає фоторозпад дейтрона Чедвік і Голдхабер використовували випромінювання з енергією 2.62 МеВ, що явно перевищує енергію зв'язку, що шукається. Вважалося, що різниця між енергією g-Кванта і енергією зв'язку повністю перетворювалася на кінетичні енергії звільнених протона і нейтрону – причому, через близькість мас протона і нейтрону, ці енергії вважалися однаковими. Таким чином, потрібно виміряти лише енергію, наприклад протона розпаду – що робилося за допомогою іонізаційної камери. При знайденому значенні цієї енергії приблизно 250 кеВ, результуюча величина маси нейтрону склала 1.0080 ± 0.0005. Про таке ж значення повідомили Ізінг і Хелде, які використовували ту саму методику. Але й тут не обійшлося без розкиду результатів: дещо пізніше Чедвік, Фізер та Бретчер опублікували значення 1.0090.

Чи можна сумніватися в тому, що цей розкид результатів був зумовлений, в основному, недосконалістю такого вимірювального приладу, як іонізаційна камера. Але, для єдності вимірів та обчислень у ядерній фізиці, потрібно зменшити невизначеність у значенні маси нейтрона. Своєрідність ситуації полягала в тому, що для зменшення цієї невизначеності можна було приписати нейтрону будь-яке значення маси, що не виходило за межі розкиду в пару мас електрона, що був на той час. При невеликій помилці приписаної нейтрону маси енергії зв'язку ядер теж були б відомі з відповідними невеликими помилками – зате однаково. У цьому, мабуть, і полягала причина того, що зменшення невизначеності маси нейтрона було здійснено не через збільшення точності вимірювань, а фактично вольовим актом, виконаним теоретиком Бете. Він зробив розрахунок маси нейтрона на основі найдостовірніших, з його точки зору, параметрів і переказних коефіцієнтів, і навів аналіз похибок – однак, не пояснив, чому розкид результатів вимірювань за однією і тією самою методикою, виконаних на різних установках, на порядок перевищував обчислений їм довірчий інтервал. Але оскільки запропоноване Бете значення, 1.00893 ± 0.00005 , забезпечувало єдність вимірів і обчислень на багато років вперед, його включили до довідкових видань (див., наприклад, ) - а згодом, при переході на вуглецеву шкалу атомних ваг , внесли в нього відповідну поправку.

Слід додати, що, після прийняття значення Беті, неодноразово повідомлялося про узгоджені з ним результати нових вимірювань енергії зв'язку дейтрона, що давали значення близько 2.22 МеВ. Ці результати приймалися некритично - адже там були підстави для сумнівів.

Так, Хенсон розщеплював дейтерій g-квантами або з торієвого джерела (2.623 МеВ), або з лантанового (2.3 МеВ). Деякі з нейтронів розпаду, вийшовши з ємності з дейтерієм і пройшовши крізь свинцевий захист, потрапляли у пропорційний лічильник; там нейтрон міг передати свою енергію протону наповнювача – і лічильник генерував електричний імпульс із відповідною амплітудою. Вважалося, що максимальна виміряна енергія протона дорівнює енергії нейтрону розпаду, і що віднімання її подвоєного значення з вихідної енергії g-Кванта давало потрібну енергію зв'язку дейтерію. Але, зверніть увагу: вказавши, що «здебільшого вимірювань, наповнювачем лічильника був водень чи дейтерій», автор далі не уточнював, з яким саме з цих наповнювачів він отримував свої результати. Адже вони мали відрізнятися: якщо, у разі наповнювача-водню, нейтрон розпаду передавав енергію дійсно протону, то, у разі наповнювача-дейтерію, нейтрон передавав енергію дейтрону, маса якого вдвічі більша за масу протона. У другому випадку енергія, яку детектував пропорційний лічильник, становила б не більше 8/9 від енергії нейтрону розпаду - і це при абсолютно пружному зіткненні нейтрона з дейтроном. Але ж не було гарантій, що ці зіткнення були абсолютно пружними – частина енергії нейтрону могла перетворюватися на енергію збудження дейтрона, яку б лічильник ігнорував. Ось чому результати роботи викликають у нас недовіру – тим більше, що знайдена енергія зв'язку дейтрону склала 2.229 МеВ для випадку торієвого джерела та 1.998 для випадку лантанового, тому другу з цих цифр автор навіть не вніс до підсумкової таблиці.

Класичними вважаються експерименти Белла і Елліота, які стверджували, що прямо виміряли енергію. g-квантів, що випромінюються при з'єднанні нейтрону і протону в дейтрон. Потік теплових нейтронів з атомного реактора прямував парафінову болванку, де відбувався синтез дейтронів, тобто. реакція H 1 (n , g) D 2 . Характеристичний g-випромінювання колімувалася на клаптик уранової фольги. Вважалося, що g-Квант вибивав з атома урану один з найбільш сильно пов'язаних електронів - наприклад, з К-оболонки - і що енергія, що шукається g-Кванта дорівнювала сумі кінетичної енергії вибитого електрона та його енергії зв'язку в атомі урану. Вимірювання кінетичної енергії вибитих електронів робилися за допомогою двокатушкового бета-спектрометра, причому ці вимірювання були не абсолютними, а відносними – через ставлення до енергії таких же електронів, що вибиваються. g-квантами з каліброваною енергією, 2.615 МеВ. Тут у нас викликає сумніви припущення про те, що g-квант з енергією в два з лишком МеВ здатний впливати безпосередньо на атомарний електрон. Можна припустити, що на такий безпосередній вплив ще здатний квант, енергія якого не перевищує суми енергії зв'язку електрона в атомі та граничної кінетичної енергії звільненого електрона, яка становить, на наш погляд, близько 170 кеВ – але кванти з енергіями, більшими за цю суму, повинні вплинути тільки на ядро. Про вірність саме такого підходу з очевидністю свідчить величезна ширина отриманих енергетичних піків для електронів, вибитих з К- і L-оболонок. При досить високій роздільній здатності бета-спектрометра, ця ширина ( ~ 60 кэВ) абсолютно нетипова для атомних рівнів енергії, але саме типова для повних ширин ядерних ліній . Це свідчить, що бета-спектрометром вимірювалася енергія. конверсійнихелектронів. Тобто, g-квант – як вимірюваний, так і калібрувальний – поглинався ядромурану, збудження якого знімалося, наприклад, через каскадне випромінювання вторинних g-квантів, лише з яких вибивав конверсійний електрон. При цьому не було гарантій, що таке вибивання, у випадках вимірюваного та калібрувального квантів, відбувалося внаслідок випромінювальних ядерних переходів. на той самий рівень. І тоді, відносні виміри бета-спектрометром було неможливо дати інформацію про справжньому значенні енергії вимірюваного кванта – отже, і енергії зв'язку дейтрона.

Далі, згадаємо роботу Моблі та Лаубенстейна, які стверджували, що виміряли порогову енергію фоторозщеплення дейтрона. Необхідне для цього випромінювання, як вважалося, мало гальмівний характер, виникаючи внаслідок взаємодії високоенергійного пучка електронів із золотою мішенню. Рентгенівські кванти, що народжувалися, нібито, з енергіями аж до двох з лишком МеВ - потрапляли в ємність з важкою водою. Нейтрони, що звільняються там, нібито, при фоторозпаді дейтерію, могли подолати свинцевий захист і потрапити до пропорційного лічильника, який використовувався не як вимірювач енергії нейтронів, а просто як їхній детектор. Про енергію зв'язку дейтрона судили по енергії електронів пучка ( ~ 2.23 МеВ), коли він починався зростання кількості нейтронів, детектируемых лічильником. Як можна бачити, автори мають кілька дуже спірних припущень. Якщо електрон може мати енергію в кілька МеВ, то чому було не знайти граничну енергію розпаду дейтрона, обійшовшись без генерації гальмівного випромінювання – використовуючи електронний удар? Справа, виявляється, у тому, що електрони не ініціюють ядерних реакцій. Цю загадкову особливість пояснюємо тим , що кінетична енергія електрона неспроможна перевищувати третини його маси спокою, тобто. приблизно 170 кеВ - значить, енергія електрона завжди менше найнижчих порогів ядерних реакцій. Дуже курйозно, що автори виконали калібрування енергії первинних частинок з протонним пучком – за відомим порогом (1.882 МеВ) реакції Li 7 (p ,n ) – а вимірювання проводили з електронним пучком, вважаючи, що однакова напруга, що прискорює, повідомляє однакову енергію як протон та електрону. На наш погляд, в даному випадку це неправильно: мати енергію в кілька МеВ протон може, а електрон – ні. І тоді в роботі електрони ніяк не могли генерувати гальмівні фотони з енергіями в два з лишком МеВ - отже, і поріг фоторозпаду дейтрона не міг бути виміряний.

Підсумовуючи вищевикладене, ми не вбачаємо надійних експериментальних свідчень про те, що маса нейтрона більша за масу протона саме на 2.5 маси електрона. Справжня різниця мас нейтрону і протона цілком може становити 1.5 маси електрона - як це випливає з поданих нижче.

Квантові пульсації та зв'язок «на дефекті мас».

Наші уявлення про нуклони є наслідком концепції, за якою речовина на фундаментальному рівні має «цифрову», а не «аналогову» природу. Ця «цифрова» природа свідчить, на наш погляд, про те, що існують спеціальні програмні розпорядження, які формують елементарні частки у фізичному світі та задають їх фізичні властивості, включаючи різні варіанти взаємодій, в яких вони можуть брати участь.

Базовим поняттям цієї концепції є поняття квантового пульсатора, фізичною реалізацією якого є, наприклад, електрон. Нагадаємо, що квантовий пульсатор - це істинно елементарна частка речовини, яка характеризується циклічною зміною всього двох станів. Власна частота fвільного квантового пульсатора, його ж власна енергія Eта його маса mпов'язані співвідношенням де Бройля: E=hf=mc 2 , де h- Постійна Планка, c- швидкість світла. Як бачимо, частота квантових пульсацій електрона становить близько 1.24 × 10 20 Гц. Цю частоту називаємо електронної: наявність у частки пульсацій на електронній частоті означає наявність у неї електричного заряду; А знак заряду визначається фазою пульсацій – різноіменні заряди пульсують у протифазі . Тимчасову розгортку квантових пульсацій можна проілюструвати меандром, тобто. прямокутною хвилею; слід лише пам'ятати, що амплітуда цієї хвилі немає фізичного сенсу – це підкреслюється тим, що енергія квантових пульсацій залежить від їх частоти.

Квантові пульсації можуть бути промодульовані по амплітуді - зі стовідсотковою глибиною. Така модуляція означає, власне, циклічне переривання квантових пульсацій, тобто. їх циклічне "включення-вимикання". Як зазначалося раніше, енергія модульованих квантових пульсацій менша, ніж немодульованих, і дорівнює h(f-W), де W- Частота модуляції; відповідно, менша і маса частинки.

Як ми вважаємо, атомні структури формуються завдяки протифазним перериванням електронних пульсацій у атомарного електрона і відповідного йому позитивного заряду ядерного протона. Такі переривання двох пульсаторів породжують специфічну форму руху: циклічні перекидання стану, у якому пульсації «включені» – з місця перебування одного пульсатора в точку перебування іншого, і назад. Ця форма руху має деяку енергію, що залежить від відстані, на яку виробляються циклічні перекидання стану. Якщо ця енергія з'являється саме рахунок втрати власної енергії пульсаторів, обумовленої їх перериваннями, ці два пульсатора змушені перебувати цілком певному відстані друг від друга – у цьому, як ми вважаємо, і полягає природа зв'язку «на дефекті мас» .

Такий підхід виглядає краще за підхід офіційної фізики, в якій пояснення дефекту мас досі відсутнє – що обумовлено, на наш погляд, необґрунтованим припущенням універсальності ейнштейнівського виразу. E=mc 2 . Справді, вважається, що це вираз справедливо будь-якої форми енергії. Але тоді, у разі енергії зв'язку «на дефекті мас», виходить казус. Якщо ця енергія зв'язку, начебто, позитивна, повинен мати місце не дефект мас, а, навпаки, приріст. Якщо ж вона негативна, то й еквівалентна їй маса має бути негативною – але, наскільки нам відомо, маса є принципово позитивною величиною. Розгадка, на наш погляд, дуже проста: масі еквівалентна не будь-яка форма енергії, а одна-єдина: власна енергія квантового пульсатора. Тому і виявляється «дефект мас», що енергія зв'язку, яка масі не еквівалентна, виникає за рахунок зменшення своєї енергії зв'язуваних квантових пульсаторів.

Нейтрон: зв'язок "на прирості мас".

Протон, на наш погляд, є квантовим пульсатором, що має модуляцію з електронною частотою та фазою позитивного заряду; несучу частоту протона можна визначити з тієї умови, що маса протона відповідає частоті, що дорівнює різниці несучої та електронної частот – при цьому несуча становить близько 2.27 × 10 23 Гц. Зауважимо, що маса протона менша за масу, що відповідає несучій, не через «дефект мас». У протоні немає жодних суб-часток: не можна сказати, що він є з'єднанням, наприклад, масивного керна та позитрона. Назване зменшення маси обумовлено лише перериваннями несучою з електронною частотою – позитивний заряд виявляється не приєднаний, а як би «вшитий» через модуляцію.

Нейтрон же, з погляду – це саме з'єднання, але таке з'єднання, склад учасників якого циклічно оновлюється: пара «протон плюс електрон» примусово змінюється парою «позитрон плюс антипротон», і назад. Діаграма ілюструє фазування у двох «доріжок» результуючих квантових пульсацій. Огина однією з цих доріжок задає позитивний електричний заряд, а огинаюча інший - негативний; високочастотне заповнення (несуча) перекидається з однієї огинаючої в іншу – з частотою, вдвічі меншою електронної. На періодах електронної частоти, коли несуча перебуває у «позитивної доріжці», складової нейтрон парою є протон і електрон, але в тих періодах, коли несуча перебуває у «негативної доріжці» - позитрон і антипротон.

Як можна бачити, перекидання несучої з однієї огинаючої до іншої – це циклічна зміна станів, яка має певну енергію. Зауважимо, що ця енергія з'являється не рахунок зменшення власних енергій учасників процесу: вона

додаєтьсядо їх власних енергій – чому результуюча маса системи повинна збільшитисяна відповідну величину. За логікою концепції квантових пульсацій, енергія циклічних змін двох станів дорівнює добутку постійної планки на частоту цих змін. Оскільки, у цьому випадку, ця частота вдвічі менше електронної, то результуючий приріст маси, порівняно із сумою мас протона і електрона, повинен становити половину маси електрона. Тепер зауважимо, що енергія циклічних змін пар, що становлять нейтрон, і енергія циклічних просторових перекидів, що несе між «позитивним» і «негативним» пульсаторами – це та сама енергія. А оскільки енергія циклічних просторових перекидів залежить від відстані, яку вони виробляються, то два пульсатора, складові нейтрон, повинні перебувати певному відстані друг від друга. Таким чином ми пояснюємо природу зв'язку «на прирості мас», завдяки якій існують нейтрони. Використовуючи формули статті, можна оцінити відстань, яку має розділяти центри двох пульсаторів у нейтроні: вона становить ~ 2.8× 10-15 м.

Як можна бачити, у нейтроні завжди присутні поодинокі різноіменні заряди, які компенсують один одного – тому нейтрон електрично нейтральний. Разом з тим ці заряди утворюють електричний диполь, у якого дипольний момент циклічно інвертується. Цим, на наш погляд, і пояснюється загадкова здатність нейтрону до слабкої участі в електромагнітних взаємодіях – чому спостерігається, наприклад. просторова селекція нейтронів, що летять, у сильних неоднорідних електричних і магнітних полях.

Наголосимо, що зв'язок «на прирості мас» має принципову відмінність від зв'язку «на дефекті мас»: вільний нейтрон не можна розщепити на складові за допомогою, наприклад, g-Кванта - нейтрон не може його поглинути, т.к. нейтрону «нікуди» порушуватись. Разом з тим, енергія зв'язку в нейтроні має бути перетворена на інші форми енергії – згідно із законом збереження енергії. Тому, при розпаді вільного нейтрона, енергія зв'язку в ньому повинна перетворюватися, на наш погляд, на енергію g-Випромінювання - але ніяк не в енергію антинейтрино (нагадаємо, що гіпотеза про нейтрино знадобилася, щоб врятувати закон збереження релятивістського імпульсу, який з очевидністю порушувався при бета-розпаді). Що ж до причини розпаду вільного нейтрона, вона залишається незрозуміла, оскільки, за логікою вищевикладеного, навіть за «прирості мас» нейтрон має бути цілком стабільним об'єктом. Можливо, розгадка цієї проблеми пов'язана з тим, що висновок про нестабільність вільного нейтрону було зроблено на основі експериментів лише з нейтронами, що вилітають із атомних котлів – не можна виключити, що такі нейтрони, які звільняються під час розпадів важких ядер, мають якусь особливість.

Невелике обговорення.

Вищевикладені уявлення про нейтрон дозволяють нам запропонувати простіші – і, на наш погляд, більш реалістичні – інтерпретації деяких ключових експериментів у фізиці елементарних частинок.

Так, згідно з традиційними уявленнями, ядра природних ізотопів складаються з протонів та нейтронів – і, зокрема, там немає і не може бути антипротонів. Вважається, що антипротон може народитисяпри досить високій енергії зіткнення частинок - причому, народитися в парі з протоном, щоб були дотримані закони збереження. Вважають, що саме такі народження пар протон-антипротон відбувалися в експерименті відкривачів антипротону, які направляли високоенергійні протони на мідну мішень і, серед продуктів реакції, реєстрували частинки, що мали масу протона та негативний електричний заряд. Цей експеримент вважається також блискучим підтвердженням спеціальної теорії відносності, оскільки пара протон-антипротон народжувалася нібито за рахунок кінетичної енергії вихідного протона.

Але, на наш погляд, про "блискуче підтвердження" тут говорити не доводиться. Адже якщо вірні викладені вище уявлення, то, протягом половини часу існування нейтрона, до його складу входить антипротон. Тоді простіше припустити, що антипротони не народжувалися, а вибивалися з ядер мішені – при розщепленні ядерного нейтрона на антипротон і позитрон внаслідок впливу, що відбувся на півперіоді циклічних перетворень в нейтроні. При цьому, звичайно, ядро ​​мало перетворюватися на інший ізотоп – а, за ортодоксальною версією, воно мало залишатися колишнім. Відповідного аналізу не проводилося, і даних про те, змінювалося ядро ​​чи ні, відсутні. Тому не можна вважати доведеним, що антипротон народжувався рахунок кінетичної енергії вихідного протона; версія ж з вибиванням антипротону з ядра виглядає, на наш погляд, набагато правдоподібніше.

Додамо, що аналогічно тому, як протон і антипротон відрізняються один від одного тим, що мають протилежні фази переривання несучої, нейтрон і антинейтрон відрізняються один від одного тим, що мають протилежні фази циклічних перетворень пар, що входять до їх складу. Втім, на відміну від випадку фіксованої фази переривань, що задає позитивний чи негативний електричний заряд, фаза циклічних перетворень пар у нейтроні має бути фіксованою і може «плавати» – тому різниця між поняттями «нейтрон» і «антинейтрон» є, з погляду, дуже умовною.

Висновок.

Оскільки у складових атомних ядер завжди є дефект мас, то значення маси нейтрону та енергії зв'язку ядер виявляються взаємозалежними: якщо ми усвідомлюємо, що слід зменшити значення маси нейтрона, то – при тих самих значеннях мас ізотопів – доведеться відповідним чином зменшити і значення енергії зв'язку ядер. При зменшенні значення маси нейтрону на одну масу електрона, відповідне зменшення енергії зв'язку на нуклон було б особливо значним для легких ядер, досягаючи дейтрона 23%. Але для середніх та важких ядер це зменшення не перевищило б 4% – і тут залежність енергії зв'язку на нуклон від атомного номера майже не змінила б свого вигляду.

Втім, не корекція енергій зв'язку ядер була головною метою цієї статті. Як ми вважаємо, неадекватність традиційних уявлень про нейтрон є однією з головних причин того, що досі не було запропоновано простої універсальної моделі ядерних сил. А викладені уявлення відкривають перспективи для побудови такої моделі; цю тему ми маємо намір обговорити в іншій статті.

1. К.Н.Мухін. Експериментальна ядерна фізика. У 2-х томах. Т.1, "Фізика атомного ядра". М., «Атоміздат», 1974.

2. Експериментальна ядерна фізика. За ред. Е.Сегре. У 3-х томах. Т.1. М., «Видання іноземної літератури», 1955.

3. Д.Д.Странатан. «Частини» у сучасній фізиці. М.-Л., «Держ. вид-во техніко-теоретичної літератури», 1949.

4. C.C.Lauritsen, H.R.Crane. Phys.Rev., 45 (1934) 550.

5. А.А.Гришаєв. Автономні перетворення енергії квантових пульсаторів – фундамент закону збереження енергії. – Доступна на цьому сайті.

6. H.Bethe. Phys.Rev., 47 (1935) 633.

7. J. Chadwick, M. Goldhaber. Nature, 134 (1934) 237.

8. G.Ising, M.Helde. Nature, 137 (1936) 273.

9. H.A.Bethe. Phys.Rev., 53 (1938) 313.

10. В.А.Кравцов. Маси атомів та енергії зв'язку ядер. М., «Атоміздат», 1974.

11. A.O.Hanson. Phys.Rev., 75 (1949) 1794.

12. R.E.Bell, L.G.Elliott. Phys.Rev., 79 (1950) 282.

13. Е.В.Ланько, Г.С.Домбровська, Ю.К.Шубний. Можливості електромагнітних переходів атомних ядер. "Наука", Л., 1972.

14. R.C.Mobley, R.A.Laubenstein. Phys.Rev., 80 (1950) 309.

15. Г. Кноп, В. Пауль. Взаємодія електронів таa-Частинок з речовиною. У кн.: Альфа-, бета-і гамма-спектроскопія, т.1. Пров. з англ. за ред. К.Зігбана. М., «Атоміздат», 1969.

16. А.А.Гришаєв. Маса, як міра власної енергії квантових осциляторів. – Доступна на цьому сайті. nevessky _ o _ zakone .

18. А.А.Гришаєв. Різноіменні електричні заряди як протифазні квантові пульсації. – Доступна на цьому сайті.

19. Л.Кортіс. Введення у нейтронну фізику. "Атоміздат", М.. 1965.

20. К.Н.Мухін. Експериментальна ядерна фізика. У 2-х томах. Т.2, "Фізика елементарних частинок". М., « Атоміздат », 1974.

21. O. Chamberlain, E. Segre, C. Wiegand, T. Ypsilantis. Phys.Rev., 100 (1955) 947.